構(gòu)建理想化模型，是處理物理問(wèn)題常見(jiàn)的方法。

（1）在研究平行板電容器的相關(guān)問(wèn)題時(shí)，我們是從研究理想化模型--無(wú)限大帶電平面開(kāi)始的。真空中無(wú)限大帶電平面的電場(chǎng)是勻強(qiáng)電場(chǎng)，電場(chǎng)強(qiáng)度為E₀=2kπσ，其中k是靜電力常量，σ為電荷分布在平面上的面密度，單位為C/m²．如圖1所示，無(wú)限大平面帶正電，電場(chǎng)指向兩側(cè)。若帶負(fù)電則電場(chǎng)指向中央（圖中未畫(huà)出）。在實(shí)際問(wèn)題中，當(dāng)兩塊相同的帶等量異種電荷的較大金屬板相距很近時(shí)，其中間區(qū)域，可以看作是兩個(gè)無(wú)限大帶電平面所產(chǎn)生的勻強(qiáng)電場(chǎng)疊加；如果再忽略邊緣效應(yīng)，平行板電容器兩板間的電場(chǎng)就可以看作是勻強(qiáng)電場(chǎng)，如圖2所示。已知平行板電容器所帶電量為Q，極板面積為S，板間距為d,求：
a.兩極板間電場(chǎng)強(qiáng)度的大小E；
b.請(qǐng)根據(jù)電容的定義式，求出在真空中，該平行板電容器的電容C；
c.求解圖2中左極板所受電場(chǎng)力的大小F。
（提示：因?yàn)閹щ娮髽O板的存在已經(jīng)影響到帶電右極板單獨(dú)存在時(shí)空間場(chǎng)強(qiáng)的分布，所以不能使用a問(wèn)中計(jì)算出的場(chǎng)強(qiáng)，而是應(yīng)該將電場(chǎng)強(qiáng)度“還原”到原來(lái)右極板單獨(dú)存在時(shí)，在左極板所在位置產(chǎn)生的電場(chǎng)強(qiáng)度。）
（2）根據(jù)以上思路，請(qǐng)求解真空中均勻帶電球面（理想化模型，沒(méi)有厚度）上某微小面元所受電場(chǎng)力。如圖3所示，已知球面半徑為R，所帶電量為Q，該微小面元的面積為ΔS，帶電球面在空間的電場(chǎng)強(qiáng)度分布為E=

0 （ r ＜ R ）

k Q r 2 （ r ≥ R ）

，其中r為空間某點(diǎn)到球心O的距離。
（提示：“無(wú)限大”是相對(duì)的，在實(shí)際研究中，只要被研究點(diǎn)距離帶電面足夠近，就可認(rèn)為該帶電面為無(wú)限大帶電平面）